換而言之。

按照孤點粒子的情況來推測，後兩個階段應該也有對應的...唔怎麼說呢，應該描述為有對應的物理現象？

剩餘的兩個階段徐雲也花了一些零散時間研究過，奈何由於能力問題，他一直沒有找出正確的解——如今徐雲的能力大概在教授之上院士之下，而這兩個階段中最簡單的第二階段也屬於菲爾茲獎...也就是數學最高獎的難度層次了。

至於第三階段的那個神秘比值....徐雲敢肯定，它一定是一項可以震動世界的結果，保守估計都和相對論是同一級的，屬於徐雲目前哪怕花掉所有思維卡都不可能觸及的高度。

至少....徐雲得和老愛見過一次面，才有可能討論那事兒。

當然了。

沒結果歸沒結果，徐雲倒也不至於一點收穫都沒有。

譬如在解方程的過程中他就發現，第二階段的最終成果應該與某個機理有關。

因為徐雲在期間發現了溫度和類似層狀結構的表示式，顯然是某種物理現象的新媒介，而且多半和晶體有一定關係。

所以在得知了自己答辯委員會的評審陣容之後，徐雲便把主意打到了第二階段的成果上。

他有一種預感，第二階段的這個未必能夠給他帶來多少獎項上的榮譽，但很可能會產生某種更大的影響力。

當然了。

即便徐雲的猜測有誤也沒事兒，徐雲手上還有冷聚變的相關研究做打底呢。

隨後徐雲深吸一口氣，將注意力放到了面前的算紙上。

只見他拿起筆，很快在紙上寫下了那道方程：

4d\/b2=4(√(d1d22\/[2d0]2=√(d1d2\/[d0]=(1η2≤1.......

{qjik}K(Z\/t=∑(jik=Sn(jik=q(xi(wj(rk；(j=0，1，2，3…；i=0，1，2，3…；k=0，1，2，3…

{qjik}K(Z\/t=[ xaK(Z±S±N±p，xbK(Z±S±N±p，…，xpK(Z±S±N±p，…}∈{dh}K(Z±S±N±p.......

&nbsp1ηf2(Z±3=[{K(Z±3√d}\/{R}]K(Z±m±N±3=∑(ji=3(ηa+ηb+ηcK(Z±N±3；

&nbsp1η2(Z±(N=5±3：(K(Z±3√120K\/[(1\/3K(8+5+3]K(Z±1≤1(Z±(N=5±3；

w(x=(1η[xy]2K(Z±S±N±p\/t{0，2}K(Z±S±N±p\/t{w(x0}K(Z±S±N±p\/t...........

最後的一個公式...或者說一個數值為：

Le(sx(Z\/t=[∑(1\/c(±S±p1{nxi1}]1=n(1x(p ps1。

這是一個標準的正則化組合係數和解析延拓方程組，涉及到了無限多層次的對稱與不對稱曲線曲面的圓對數與拓撲。

其中第一階段是一到三行，透過∑(jik=Sn(jik=q(xi(wj可以確定曲面與經線成了某個定角，從而假設定模型λ=( A， b，π，以及觀測序列o =( o1， o2，...， ot 。

按照上面的邏輯推導，就可以得出孤點粒子的機率軌道。

而徐雲現在要做的則是.....

推導第三到第五行，也就是第二階段。

徐雲解答第二階段的思路是討論存在性問題，再將現在的收斂半徑變為無窮大，從而在整個實數線上收斂。

如今在陳景潤思維卡的加持下，徐雲對於自己思路的把握又高了幾分——這個方向沒錯。

隨後他頓了頓，繼續推導了起來。

“已知允許冪級數中的變數x取複數值時，冪級數收斂的值在複平面上形成一個二維區域，就冪級數來說，這個區域總是具有圓盤的形狀......”

“然後利用高斯函式的Fourier變換 F{e?a2t2}(k=πae?π2k2\/a2，以及poisson求和公式可以得到......”

“考慮積分g(s=12πi∮γzs?1e?z?1dz，其中圍道應該是limk→∞gk(s=g(s.....”（這些推導是我自己算的，這部分我不太確定正不正確，用了留數定理和梅林積分變換，要是有問題歡迎指正或者讀者群私聊我，這種涉及到比較多數學問題的推導不是我的專精方向）

眾所周知。

解析延拓就是指兩個解析函式 f1(z與 f2(z分別在區域d1與d2解析，區域d1與d2有一交集 d，且在區域d上恆有 f1(z=f2(z。

這時便可以認為解析函式 f1(z與 f2(z在對方的區域上互為解析延拓，同時解析函式 f1(z與 f2(z實際上是同一函式 f(z在不同區域的不同表示式。

舉個最簡單的例子。